矩阵微分笔记（2）

发布时间：2023年12月30日

前言

这篇笔记的内容是基于参考的文章写出的，公式部分可以会沿用文章本来的式，但会加入我自己的一些思考以及注释，如果读者认为我写的不够好得话可以参考原文章~

本笔记的内容是学习向量变元的实值标量函数、矩阵变元的实值标量函数中最基础的矩阵求导公式(会对个别重要的公式做证明)。

下面有一个求矩阵导数的网站，可以用来验证求导结果是否正确：Matrix Calculus

基本求导规则

1. 向量变元的实值标量函数

即形如 $f(\vec{x}),\vec{x}=[x_1,x_2,\cdots,x_n]^T$ 使用梯度向量形式，则有 $\nabla_{\vec{x}}f(\vec{x})=\frac{\partial f(\vec{x})}{\partial\vec{x}}=\left[\frac{\partial f}{\partial x_1},\frac{\partial f}{\partial x_2},\cdots,\frac{\partial f}{\partial x_n}\right]^T$ 对于该形式的求导法则，与高等数学中的导数的法则的证明思想类似，下面给个4个原则，并选择性给出证明：

1.1 4个法则

（1）：常数求导

与一元函数常数求导相同：结果为零向量，即

$\frac{\partial c}{\partial\vec{x}}=\mathbf{0}_{n\times1}$ 其中， $c$ 为常数

（2）：线性法则

与一元函数求导线性法则相同：相加再求导等于求导再相加，常数提到外面，即： $\frac{\partial[c_1f(\vec{x})+c_2g(\vec{x})]}{\partial\vec{x}}=c_1\frac{\partial f(\vec{x})}{\partial\vec{x}}+c_2\frac{\partial g(\vec{x})}{\partial\vec{x}}$ 其中， $c_1,c_2$ 为常数。

（3）：乘积法则

与一元函数求导乘积法则相同：前导后不导加前不导后导，即

$\frac{\partial[f(\vec{x})g(\vec{x})]}{\partial\vec{x}}=\frac{\partial f(\vec{x})}{\partial\vec{x}}g(\vec{x})+f(\vec{x})\frac{\partial g(\vec{x})}{\partial\vec{x}}$ 证明： $\begin{aligned} \frac{\partial[f(\vec{x})g(\vec{x})]}{\partial \vec{x}}& =\begin{bmatrix}\frac{\partial(fg)}{\partial x_1}\\\frac{\partial(fg)}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial(fg)}{\partial x_n}\end{bmatrix} \\ &=\begin{bmatrix}\frac{\partial f}{\partial x_1}g+f\frac{\partial g}{\partial x_1}\\\frac{\partial f}{\partial x_2}g+f\frac{\partial g}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial f}{\partial x_n}g+f\frac{\partial g}{\partial x_n}\end{bmatrix} \\ &\left.=\left[\begin{array}{c}\frac{\partial f}{\partial x_1}\\\frac{\partial f}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial f}{\partial x_n}\end{array}\right.\right]g+f\left[\begin{array}{c}\frac{\partial g}{\partial x_1}\\\frac{\partial g}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial g}{\partial x_n}\end{array}\right] \\ &=\frac{\partial f(\vec{x})}{\partial\vec{x}}g(\vec{x})+f(\vec{x})\frac{\partial g(\vec{x})}{\partial\vec{x}} \end{aligned}$

（4）：商法则

与一元函数求导商法则相同：（上导下不导减上不导下导）除以（下的平方）： $\begin{aligned}&\frac{\partial\left[\frac{f(\vec{x})}{g(\vec{x})}\right]}{\partial\vec{x}}=\frac1{g^2(\vec{x})}\left[\frac{\partial f(\vec{x})}{\partial\vec{x}}g(\vec{x})-f(\vec{x})\frac{\partial g(\vec{x})}{\partial\vec{x}}\right]\\\end{aligned}$ 其中， $g(\vec{x})\neq0$

证明： $\begin{aligned} \frac{\partial\left[\frac{f(\vec{x})}{g(\vec{x})}\right]}{\partial\vec{x}}& \left.=\left[\begin{array}{c}\dfrac{\partial(\frac{f}{g})}{\partial x_1}\\\dfrac{\partial(\frac{f}{g})}{\partial x_2}\\\vdots\\\dfrac{\partial(\frac{f}{g})}{\partial x_n}\end{array}\right.\right] \\ &=\begin{bmatrix}\frac{1}{g^2}\left(\frac{\partial f}{\partial x_1}g-f\frac{\partial g}{\partial x_1}\right)\\\frac{1}{g^2}\left(\frac{\partial f}{\partial x_2}g-f\frac{\partial g}{\partial x_2}\right)\\\vdots\\\frac{1}{g^2}\left(\frac{\partial f}{\partial x_n}g-f\frac{\partial g}{\partial x_n}\right)\end{bmatrix} \\ &\left.\left.=\frac{1}{g^2}\left(\left[\begin{array}{c}\frac{\partial f}{\partial x_1}\\\frac{\partial f}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial f}{\partial x_n}\end{array}\right.\right.\right]g-f\left[\begin{array}{c}\frac{\partial g}{\partial x_1}\\\frac{\partial g}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial g}{\partial x_n}\end{array}\right]\right) \\ &=\frac{1}{g^{2}(\vec{x})}\left[\frac{\partial f(\vec{x})}{\partial\vec{x}}g(\vec{x})-f(\vec{x})\frac{\partial g(\vec{x})}{\partial\vec{x}}\right] \end{aligned}$ 如上所述，证明完毕

1.2 常用公式

（1）：
$\frac{\partial(\vec{x}^T\vec{a})}{\partial\vec{x}}=\frac{\partial(\vec{a}^T\vec{x})}{\partial\vec{x}}=\vec{a}$

其中， $\vec{a}$ 为常数向量，即 $\vec{a}=(a_1,a_2,\cdots,a_n)^T$ 。

证明：该式采用是是向量变元对标量函数的分布布局，结果如下： $\begin{aligned} \frac{\partial(\vec{x}^{T}\vec{a})}{\partial x}& =\frac{\partial(\vec{a}^T\vec{x})}{\partial\vec{x}} \\ &=\frac{\partial(a_1x_1+a_2x_2+\cdots+a_nx_n)}{\partial\vec{x}} \\ &\left.=\left[\begin{array}{c}\frac{\partial(a_1x_1+a_2x_2+\cdots+a_nx_n)}{\partial x_1}\\\frac{\partial(a_1x_1+a_2x_2+\cdots+a_nx_n)}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial(a_1x_1+a_2x_2+\cdots+a_nx_n)}{\partial x_n}\end{array}\right.\right] \\ &\left.=\left[\begin{array}{c}a_1\\a_2\\\vdots\\a_n\end{array}\right.\right] \\ &=\vec{a} \end{aligned}$

（2）： $\frac{\partial(\vec{x}^T\vec{x})}{\partial\vec{x}}=2\vec{x}$ 证明：该式采用是是向量变元对标量函数的分布布局，结果如下： $\begin{aligned} \frac{\partial(\vec{x}^{T}\vec{x})}{\partial \vec{x}}& =\frac{\partial(x_{1}^{2}+x_{2}^{2}+\cdots+x_{n}^{2})}{\partial\vec{x}} \\ &\left.=\left[\begin{array}{c}\frac{\partial(x_1^2+x_2^2+\cdots+x_n^2)}{\partial x_1}\\\frac{\partial(x_1^2+x_2^2+\cdots+x_n^2)}{\partial x_2}\\\vdots\\\frac{\partial(x_1^2+x_2^2+\cdots+x_n^2)}{\partial x_n}\end{array}\right.\right] \\ &=\begin{bmatrix}2x_1\\2x_2\\\vdots\\2x_n\end{bmatrix} \\ &\left.=2\left[\begin{array}{c}x_1\\x_2\\\vdots\\x_n\end{array}\right.\right] \\ &=2\vec{x} \end{aligned}$

（3）：
$\frac{\partial(\vec{x}^TA\vec{x})}{\partial\vec{x}}=A\vec{x}+{A}^T\vec{x}$ 其中， ${A}_{n\times n}$ 是常数矩阵， ${A}_{n\times n}=(a_{ij})_{i=1,j=1}^{n,n}$

证明： $\begin{aligned} \frac{\partial( \vec{x}^T \pmb{A}\vec{x})}{\partial{\vec{x}}} &= (x_1,x_2,\dots,x_n)\begin{pmatrix} a_{11} & a_{12} & \cdots & a_{1n}\\ a_{21} & a_{22} & \cdots & a_{2n}\\ \vdots & \vdots & \ddots & \vdots \\ a_{n1} & a_{n2} & \cdots & a_{nn} \end{pmatrix}\begin{pmatrix} x_1 \\ x_2 \\ \vdots \\ x_n \end{pmatrix} \\ &=\frac{\partial(a_{11}x_1x_1+a_{12}x_1x_2+\cdots+a_{1n}x_1x_n \\ +a_{21}x_2x_1+a_{22}x_2x_2+\cdots+a_{2n}x_2x_n \\ + \cdots \\ +a_{n1}x_nx_1+a_{n2}x_nx_2+\cdots+a_{nn}x_nx_n)}{\partial{\vec{x}}} \\\\ &= \begin{bmatrix} \frac{\partial(a_{11}x_1x_1+a_{12}x_1x_2+\cdots+a_{1n}x_1x_n \\ +a_{21}x_2x_1+a_{22}x_2x_2+\cdots+a_{2n}x_2x_n \\ + \cdots \\ +a_{n1}x_nx_1+a_{n2}x_nx_2+\cdots+a_{nn}x_nx_n)}{\partial{x_1}} \\ \frac{\partial(a_{11}x_1x_1+a_{12}x_1x_2+\cdots+a_{1n}x_1x_n \\ +a_{21}x_2x_1+a_{22}x_2x_2+\cdots+a_{2n}x_2x_n \\ + \cdots \\ +a_{n1}x_nx_1+a_{n2}x_nx_2+\cdots+a_{nn}x_nx_n)}{\partial{x_2}} \\ \vdots \\ \frac{\partial(a_{11}x_1x_1+a_{12}x_1x_2+\cdots+a_{1n}x_1x_n \\ +a_{21}x_2x_1+a_{22}x_2x_2+\cdots+a_{2n}x_2x_n \\ + \cdots \\ +a_{n1}x_nx_1+a_{n2}x_nx_2+\cdots+a_{nn}x_nx_n)}{\partial{x_n}} \end{bmatrix} \\\\ &= \begin{bmatrix} (a_{11}x_1+a_{12}x_2+\cdots+a_{1n}x_n)+(a_{11}x_1+a_{21}x_2+\cdots+a_{n1}x_n) \\ (a_{21}x_1+a_{22}x_2+\cdots+a_{2n}x_n)+(a_{12}x_1+a_{22}x_2+\cdots+a_{n2}x_n) \\ \vdots \\ (a_{n1}x_1+a_{n2}x_2+\cdots+a_{nn}x_n)+(a_{1n}x_1+a_{2n}x_2+\cdots+a_{nn}x_n) \end{bmatrix} \\\\ &= \begin{bmatrix} a_{11}x_1+a_{12}x_2+\cdots+a_{1n}x_n \\ a_{21}x_1+a_{22}x_2+\cdots+a_{2n}x_n \\ \vdots \\ a_{n1}x_1+a_{n2}x_2+\cdots+a_{nn}x_n \end{bmatrix} +\begin{bmatrix} a_{11}x_1+a_{21}x_2+\cdots+a_{n1}x_n \\ a_{12}x_1+a_{22}x_2+\cdots+a_{n2}x_n \\ \vdots \\ a_{1n}x_1+a_{2n}x_2+\cdots+a_{nn}x_n \end{bmatrix} \\\\ &= \begin{bmatrix} a_{11}&a_{12}&\cdots&a_{1n}\\ a_{21}&a_{22}&\cdots&a_{2n}\\ \vdots&\vdots&\ddots&\vdots\\ a_{n1}&a_{n2}&\cdots&a_{nn} \end{bmatrix}\begin{bmatrix} x_1\\ x_2\\ \vdots\\ x_n \end{bmatrix} +\begin{bmatrix} a_{11}&a_{21}&\cdots&a_{n1}\\ a_{12}&a_{22}&\cdots&a_{n2}\\ \vdots&\vdots&\ddots&\vdots\\ a_{1n}&a_{2n}&\cdots&a_{nn} \end{bmatrix}\begin{bmatrix} x_1\\ x_2\\ \vdots\\ x_n \end{bmatrix} \\\\ &= \pmb{A}\vec{x}+\pmb{A}^T \vec{x} \end{aligned} \\\\ \tag{14}$ 上述的第一个等号是直接按照定义展开得到的，由于分子 $\vec{x}^TA\vec{x}$ 实际上是一个标量，于是我们可以应用向量对标量函数的导数的求导法则来计算。通过观察我们可以发现结果布局是 $\times 1$ 维的，且第一个分量的结果可以分成两项：是 $A$ 的第一列的转置与 $\vec{x}$ 的内积以及 $A$ 的第一行与 $\vec{x}$ 的内积，为此可以很自然地计算剩余的分量

（4）： $\frac{\partial(\vec{a}^T\vec{x}\vec{x}^T\vec{b})}{\partial\vec{x}}=ab^T\vec{x}+ba^T\vec{x}$ 其中 $\vec{a},\vec{b}$ 为常数向量， $\vec{a}=(a_1,a_2,\cdots,a_n)^T,\vec{b}=(b_1,b_2,\cdots,b_n)^T$

证明：因为 $\vec{a}^T\vec{x}=\vec{x}^T\vec{a},\vec{x}^T\vec{b}=\vec{b}^T\vec{x}$ ，所以有 $\frac{\partial(\vec{a}^T\vec{x}\vec{x}^T\vec{b})}{\partial\vec{x}}=\frac{\partial(\vec{x}^T\vec{a}\vec{b}^T\vec{x})}{\partial\vec{x}}$ 因为 $\vec{a}\vec{b}^T$ 是常数矩阵，于是可以利用公式 $\frac{\partial(\vec{x}^TA\vec{x})}{\partial\vec{x}}=A\vec{x}+{A}^T\vec{x}$ 得到 $\frac{\partial(\vec{a}^T\vec{x}\vec{x}^T\vec{b})}{\partial\vec{x}}=\frac{\partial(\vec{x}^T\vec{a}\vec{b}^T\vec{x})}{\partial\vec{x}}=\vec{a}\vec{b}^T\vec{x}+\vec{b}\vec{a}^T\vec{x}$ 如上所述，证明完毕

2. 矩阵变元的实值标量函数

$f(\boldsymbol{X}),\boldsymbol{X}_{m\times n}=(x_{ij})_{i=1,j=1}^{m,n}$ 利用梯度矩阵的形式，也就是矩阵变元的标量函数里的分母布局的形式，有： $\begin{aligned} \nabla_{X}f(\boldsymbol{X})& =\frac{\partial f(\boldsymbol{X})}{\partial\boldsymbol{X}_{m\times n}} \\ &=\begin{bmatrix}\frac{\partial f}{\partial x_{11}}&\frac{\partial f}{\partial x_{12}}&\cdots&\frac{\partial f}{\partial x_{1n}}\\\frac{\partial f}{\partial x_{21}}&\frac{\partial f}{\partial x_{22}}&\cdots&\frac{\partial f}{\partial x_{2n}}\\\vdots&\vdots&\vdots&\vdots\\\frac{\partial f}{\partial x_{m1}}&\frac{\partial f}{\partial x_{m2}}&\cdots&\frac{\partial f}{\partial x_{mn}}\end{bmatrix}_{m\times n} \end{aligned}$ 类似于向量变元的实值标量函数，给出下面给个4个原则，并选择性给出证明：

2.1 4个法则

我们设讨论的矩阵 $X$ 是 $\times n$ 维的

（1）：常数求导

与一元函数常数求导相同：结果为零矩阵，即

$\frac{\partial c}{\partial X}=\mathbf{0}_{m\times n}$ 其中， $c$ 为常数

（2）：线性法则

与一元函数求导线性法则相同：相加再求导等于求导再相加，常数提到外面，即： $\frac{\partial[c_1f(X)+c_2g(X)]}{\partial X}=c_1\frac{\partial f(X)}{\partial X}+c_2\frac{\partial g(X)}{\partial X}$ 其中， $c_1,c_2$ 为常数。

（3）：乘积法则

与一元函数求导乘积法则相同：前导后不导加前不导后导，即 $\frac{\partial[f(\boldsymbol{X})g(\boldsymbol{X})]}{\partial\boldsymbol{X}}=\frac{\partial f(\boldsymbol{X})}{\partial\boldsymbol{X}}g(\boldsymbol{X})+f(\boldsymbol{X})\frac{\partial g(\boldsymbol{X})}{\partial\boldsymbol{X}}$

证明：由于矩阵变元的实值标量函数是对逐一每个元素 $dx_{ij}$ 的导数，为此利用向量变元的实值标量函数的乘积法则有： $\begin{aligned} \frac{\partial{[f(\pmb{X})g(\pmb{X})]}}{\partial{\pmb{X}}} &= \begin{bmatrix} \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{11}}} & \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{12}}} & \cdots & \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{1n}}} \\ \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{21}}} & \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{22}}} & \cdots & \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{2n}}} \\ \vdots & \vdots & \vdots & \vdots \\ \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{m1}}} & \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{m2}}} & \cdots & \frac{\partial{(fg)}}{\partial{x_{mn}}} \end{bmatrix} \\\\ &= \begin{bmatrix} \frac{\partial{f}}{\partial{x_{11}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{11}}} & \frac{\partial{f}}{\partial{x_{12}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{12}}} & \cdots & \frac{\partial{f}}{\partial{x_{1n}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{1n}}} \\ \frac{\partial{f}}{\partial{x_{21}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{21}}} & \frac{\partial{f}}{\partial{x_{22}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{22}}} & \cdots & \frac{\partial{f}}{\partial{x_{2n}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{2n}}}\\ \vdots & \vdots & \vdots & \vdots \\ \frac{\partial{f}}{\partial{x_{m1}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{m1}}} & \frac{\partial{f}}{\partial{x_{m2}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{m2}}} & \cdots & \frac{\partial{f}}{\partial{x_{mn}}}g+f\frac{\partial{g}}{\partial{x_{mn}}} \end{bmatrix} \\\\ &=\begin{bmatrix} \frac{\partial{f}}{\partial{x_{11}}}&\frac{\partial{f}}{\partial{x_{12}}}&\cdots&\frac{\partial{f}}{\partial{x_{1n}}} \\ \frac{\partial{f}}{\partial{x_{21}}}&\frac{\partial{f}}{\partial{x_{22}}}&\cdots&\frac{\partial{f}}{\partial{x_{2n}}} \\ \vdots &\vdots & \vdots & \vdots\\ \frac{\partial{f}}{\partial{x_{m1}}}&\frac{\partial{f}}{\partial{x_{m2}}}&\cdots&\frac{\partial{f}}{\partial{x_{mn}}} \end{bmatrix}g + f\begin{bmatrix}\frac{\partial{g}}{\partial{x_{11}}}&\frac{\partial{g}}{\partial{x_{12}}}&\cdots&\frac{\partial{g}}{\partial{x_{1n}}} \\ \frac{\partial{g}}{\partial{x_{21}}}&\frac{\partial{g}}{\partial{x_{22}}}&\cdots&\frac{\partial{g}}{\partial{x_{2n}}} \\ \vdots &\vdots & \vdots & \vdots\\ \frac{\partial{g}}{\partial{x_{m1}}}&\frac{\partial{g}}{\partial{x_{m2}}}&\cdots&\frac{\partial{g}}{\partial{x_{mn}}} \end{bmatrix} \\\\ &=\frac{\partial f(\pmb{X})}{\partial{\pmb{X}}}g(\pmb{X}) +f(\pmb{X})\frac{\partial g(\pmb{X})}{\partial{\pmb{X}}} \end{aligned} \\\\ \tag{23}$ 即证

（4）：商法则

与一元函数求导商法则相同：（上导下不导减上不导下导）除以（下的平方）： $\begin{aligned}&\frac{\partial\left[\frac{f(\boldsymbol{X})}{g(\boldsymbol{X})}\right]}{\partial\boldsymbol{X}}=\frac1{g^2(\boldsymbol{X})}\Big[\frac{\partial f(\boldsymbol{X})}{\partial\boldsymbol{X}}g(\boldsymbol{X})-f(\boldsymbol{X})\frac{\partial g(\boldsymbol{X})}{\partial\boldsymbol{X}}\Big]\\\end{aligned}$ 其中， $g(\boldsymbol{X})\neq0$ .

证明（由于Latex太长了放不下，就用图片吧）：

在这里插入图片描述

2.2 常用公式

（1）：

$\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\vec{a}\vec{b}^T$

其中， $\vec{a}_{m\times1},\vec{b}_{n\times1}$ 为常数向量， $\vec{a}_{=}(a_1,a_2,\cdots,a_m)^T,\vec{b}=(b_1,b_2,\cdots,b_n)^T$

证明（同样因为Latex公式太长了，就不放了）

在这里插入图片描述

（2）：

$\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}^T\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\vec{b}\vec{a}^T$ 其中 $\vec{a}_=(a_1,a_2,\cdots,a_n)^T,\vec{b}=(b_1,b_2,\cdots,b_m)^T$

证明：我们发现分子实际上是一个标量，因为标量的转置等于标量自己，所以有
$\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}^T\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}^T\vec{b})^T}{\partial\boldsymbol{X}}=\frac{\partial(\vec{b}^T\boldsymbol{X}\vec{a})}{\partial\boldsymbol{X}}$ 由上述已经证明的公式 $\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\vec{a}\vec{b}^T$ 可以得到 $\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}^T\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}^T\vec{b})^T}{\partial\boldsymbol{X}}=\frac{\partial(\vec{b}^T\boldsymbol{X}\vec{a})}{\partial\boldsymbol{X}}=\vec{b}\vec{a}^T$

（3）：

$\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}\boldsymbol{X}^T\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\vec{a}\vec{b}^T\boldsymbol{X}+\vec{b}\vec{a}^T\boldsymbol{X}$

其中， $\vec{a}_{m\times1},\vec{b}_{m\times1}$ 为常数向量， $\vec{a}_{=}(a_1,a_2,\cdots,a_m)^T,\vec{b}=(b_1,b_2,\cdots,b_m)^T$

由于证明比较长，就不给出了，感兴趣的读者可以去参考中参考原作者的证明。证明过程实际是按照矩阵变元对实值标量函数的求定义，对每一个元素求导后证明的，过程比较复杂，当然了后面会有更为简洁的办法。

（4）：

$\frac{\partial(\vec{a}^T\boldsymbol{X}^T\boldsymbol{X}\vec{b})}{\partial\boldsymbol{X}}=\boldsymbol{X}\vec{a}\vec{b}^T+\boldsymbol{X}\vec{b}\vec{a}^T$

本次笔记到这里就结束了，由于我只是对原内容的学习，当然不会写的太过详细，因此感兴趣的读者可以去读原文哦（再三强调~）

写到这不免会觉得后面那几个求导公式按照定义推导非常麻烦，而且过程也不易懂，好在如果利用矩阵的迹与一阶实矩阵微分 $d X$ 就可以简洁地证明上述的公式，为此让我们在下一篇博文中看看是如何做的吧（特别安利~）

参考

矩阵求导公式的数学推导（矩阵求导——基础篇）

张贤达《矩阵分析与应用（第二版）》

文章来源:https://blog.csdn.net/weixin_47255403/article/details/135285063
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